97
детектором. Характерный вид этой зависимости, представленный на рис. 60,
объясняется тем, что величина пробега
R
α
является случайной величиной и
имеет место распределение α-частиц по значениям пробега. Это распределе-
ние хорошо описывается законом Гаусса
2
(
)
2
1
( )
2
R R
D
R
e
D
α α
−
−
α
ϕ =
⋅
π
,
(12)
где
R
α
- средний пробег значение (
R
α
, соответствующее максимуму функции
распределения);
D
- дисперсия случайной величины
R
α
.
Дифференцирование зависимости
n(x)
позволяет найти эту функцию и
среднее значение пробега, которое и должно использоваться при определе-
нии энергии α-частиц по формуле (11).
4.12.3. Экспериментальная установка
Блок-схема лабораторной установки показана на рис. 61.
Зависимость скорости счета
n(x)
от расстояния
х
до детектора снимается
с помощью сцинтилляционного счетчика. Альфа–активный препарат
1
при-
креплен к торцу микровинта
2
, вмонтированного в светонепроницаемый ко-
жух
3
. Пучок α-частиц коллимируется на сцинтиллятор
4
, световые вспыш-
ки которого регистрируются ФЭУ
5
. Импульсы с выхода сцинтилляционно-
го детектора поступают на пересчетный прибор ПС. Стабилизированное на-
пряжение на ФЭУ подается от блока питания БП.
4.12.4. Задание
1. Снять экспериментальную зависимость скорости счета
n(х)
α-частиц
от расстояния
х
между радиоактивным препаратом и детектором.
2. На основании полученных данных определить кинетическую энер-
гию α-частиц
Т
α
исследуемого радионуклида.
3. Оценить энергию α-распада
Q
α
и размеры (радиус
R
) исследуемого
альфа-радиоактивного ядра
Рис. 61
