СПЕЦИАЛЬНЫЕ ТЕХНОЛОГИИ ЛИТЕЙНОГО ПРОИЗВОДСТВА
182
Уравнение (6.9) является решением уравнения (6.6) и определяет значения
напряжений в любой точке высоты вакуумируемой полуформы, в зависимости
от значения
y
, при начале отсчета со стороны ее лада.
Рассмотрим аналогичным образом слой А'Б'С'Д'. Для него также
можно записать исходное уравнение силового баланса, которое будет
иметь вид
0П '
)'
' ( '
п
п
dyf
adyF
gdyF
F d
F
.
(6.10)
После преобразований получим уравнение изменения напряжений на слое
А'Б'С'Д' в вакуумируемой полуформе
f
F
a g
dy
d
П'
'
п
п
.
(6.11)
Введя в уравнение (6.10) замену, окончательно получим:
'
)
(
'
п
A a g
dy
d
.
(6.12)
Проинтегрировав уравнение (6.12) при упомянутых граничных условиях,
получим выражение, которое является решением уравнения (6.10) и позволяет
найти распределение напряжений по высоте рассматриваемой полуформы,
начиная с ее контрлада:
A
a g
A
a g
P
е
Ay
)
(
)
(
'
п
п
.
(6.13)
Таким образом, действие атмосферы на лад и контрлад вакуумируемой
полуформы подобно действию плоских жестких прессовых колодок, а
распределение напряжений по высоте полуформы от прессующего действия
атмосферы (через полимерную пленку) со стороны лада и контрлада
описываются уравнениями (6.9) и (6.13) соответственно.
На рис. 6.11,(
а
…
д
) приведены расчетные кривые распределения
напряжений по высоте полуформы с различной величиной начального
разрежения в поровом пространстве наполнителя, при равных прочих условиях.
В расчетах принималось: размеры полуформы 500
400
100 мм; плотность
песчаного наполнителя (после виброуплотнения)
=1300 кг/м
3
; ускорение
перемещения полуформы в пространстве
а
= 1,5 м/с
2
; коэффициент трения
f
= 0,3; коэффициент бокового давления
= 0,4.
