Стр. 36 - ИНТЕГРАЛЬНАЯ ОПТИКА

И Н Т Е Г Р А Л Ь Н А Я О П Т И К А
36
При 3 2 n n = ( 1 n немного превышает 2 n ) пленка является слабонаправ-
ляющей. При достаточной толщине полоски получается вариант симметрично-
го пленочного волновода в нагруженной области и несимметричного – в нена-
груженной. В случае, когда 2,7 / < hb (b – ширина полоски, h – толщина
пленки), данная структура направляет только основную моду, дисперсионная
зависимость для которой приведена на рис. 1.28, где
) ( 2 1 0
20
n nk
nk
B −
−β
= ,
2
2
2
1 0n nhkR − = .
1.14. Гребневые волноводы
В гребневых волноводах (рис. 1.29) ослаблены требования к гладкости
боковых стенок. Рассеяние на неровностях в них меньше по сравнению с по-
лосковыми волноводами и особенно по
сравнению с возвышающимися полос-
ками. Дело в том, что в таких волново-
дах поле, концентрируясь вблизи гребня,
находится в толще пленки. Боковые по-
верхности гребня оказывается в сравни-
тельно слабом поле, в связи с чем каче-
ство их обработки не столь критично.
Моды, направляемые гребнем, можно
рассматривать как состоящие из мод
пленки в области гребня, где они испы-
тывают полное внутреннее отражение от его противоположных краев.
В приближении слабонаправляющей пленки mn HE и mn EH -волны с оди-
наковыми индексами являются вырожденными. Все моды с индексами 0 ≠ n
возникают при конечном значении дисперсионного параметра B, то есть в точ-
ках отсечки 0 ≠ B .
Гребневые волноводы с
0 2 n n = обычно помещают в капил-
ляры. Поля волн, направляемых
гребнем, экспоненциально спадают
к его краям, так что около стенок
капилляра оказываются исчезающее
малыми. В противном случае стен-
ки капилляра, не удовлетворяя ус-
ловию полного внутреннего отра-
жения, создают вытекающую из
волновода мощность. Мода гребне-
вого волновода превращается в этом случае в вытекающую волну.
Рис. 1.28
B
R 0 2/ π
1,0
1
Рис. 1.29
b
h
E
г h 0 n
1 n
2 n
x
y