Стр. 12 - ИНТЕГРАЛЬНАЯ ОПТИКА

И Н Т Е Г Р А Л Ь Н А Я О П Т И К А
12
Фронт плоской волны, выходящий из точки C, соответственно CF. Для того,
чтобы фронт BK переходил в процессе распространения плоской волны во
фронт CF (с учетом явления полного внутреннего отражения от верхней и ниж-
ней границ пленки), необходимо выполнение условия фазового синхронизма.
Если условие фазового синхронизма выполняться не будет, то падающая и от-
раженная волны в результате интерференции будут взаимно гасить друг друга.
Рис. 1.7
h
n0
n2
θ1 n1
B
K C
F D
E
Условие фазового синхронизма записывается в виде
π =ϕ+ϕ+ − m l l k EF BC 2 ) ( 12 10 1 , (1.1)
где m – целое число; 1 k – постоянная распространения плоской волны в среде
пленки; 10 ϕ – фазовый сдвиг между падающей и отраженной волнами, полу-
чившийся в результате явления полного внутреннего отражения на границе
раздела 1 n - 0 n ; 12 ϕ – фазовый сдвиг между падающей и отраженной волнами,
получившийся в результате явления полного внутреннего отражения на грани-
це раздела 1 n - 2 n .
Исходя из условия фазового синхронизма, получим дисперсионное урав-
нение направляемых мод. С учетом соотношений
1 sin θ
= h
l BC , 1 cos θ = BF EF l l , 1 1 tg ctg θ −θ = h h l
BF ,
уравнение (1.1), приводится к виду
π =ϕ+ϕ+θ m hk 2 sin 2 12 10 1 1 . (1.2)
Полученное уравнение является уравнением для определения постоянных
распространения волн (мод) пленки. Значения углов 1 θ , определяемых этим
уравнением, соответствуют различным модам пленки.
Фазовые сдвиги 10 ϕ и 12 ϕ принимают различные значения в зависимости
от поляризации плоских волн, падающих на границу пленки и образующих мо-
ды, и определяются на основе решения задачи о падении плоской волны на гра-
ницу раздела двух сред. Если составляющая магнитного поля плоской волны
лежит в плоскости падения последней, образуемая в результате наложения пло-
ских волн (падающей и отраженной) волноводная мода является волной H-типа
(TE ). H-волна вдоль направления ее распространения имеет составляющую