ТЕПЛОФИЗИКА И ОСНОВЫ МЕТАЛЛУРГИЧЕСКОЙ
ТЕПЛОТЕХНИКИ
88
Рис. 5.2. Круговые процессы в РV–координатах
Энтальпия идеального газа может быть также подсчитана по формуле
i
=
dU
+
RdT
=
U
+
RT
.
(5.29)
Для доказательства продифференцируем это уравнение .
di
=
dU
+
RdT
=
C
V
dT
+ (
C
р
–
C
V
)
dT
=
C
р
dT
.
Работа при открытой системе
l
' протекает при наличии разности начального
Р
1
и конечного давления
P
2
(при
Р
1
>
P
2
и
l
> 0). Из рис. 5.3 следует
dl
' = -
V'
р
dP
,
(5.30)
∫
∫
=
−=
2
1
2
1
'
'
P
P
P
P
dpV dpV l
.
(5.31)
Как указывалось выше, замкнутая площадь процесса, изображенного в
РV
–
координатах, эквивалентна работе расширения или сжатия рабочего
тела (
∫
=
2'
1'
'
V
V
PdV
l
l
). При этом температура
Т
в явном виде отсутствует, хотя ее
можно подсчитать в каждой отдельной точке, используя уравнение состояния.
Рис. 5.3. Работа газа в открытой системе
Наряду с
РV
–координатами в тепловых расчетах широкое распространение
получили
ТS
–координаты, в которых температура
Т
присутствует
явно (рис. 5.4).
