Стр. 51 - КРАТКИЙ КУРС ТЕПЛОМАССООБМЕНА
Упрощенная HTML-версия
КРАТКИЙ КУРС ТЕПЛОМАССООБМЕНА
51
•
уравнение сплошности:
0
y
x
w w
x y
∂ ∂
+ =
∂ ∂
,
(7.1)
•
уравнение движения:
2
2
1
x
x
x
x
y
w
w
p
w
w
w
x
y
x
y
∂
∂
∂
∂
⋅
+ ⋅
= − ⋅
+ ν ⋅
∂
∂
ρ ∂
∂
,
(7.2)
•
уравнение энергии:
2
2
2
x
x
y
p
T
T
T
w
w w a
x
y
y c
y
∂
∂
∂ ν ∂
⋅
+ ⋅
= ⋅
+ ⋅
∂
∂
∂
∂
.
(7.3)
Данная система справедлива для двухмерных ламинарных течений не-
сжимаемой жидкости с постоянными физическими свойствами. Эти уравнения
содержат только три неизвестные функции, а именно
( , )
x
w x y
,
( , )
y
w x y
и
( , )
T x y
.
Решение данной системы уравнений (7.1)–(7.3), для случая ламинарного
пограничного слоя дает следующие результаты.
1. Локальный коэффициент трения определяется по формуле
0,664
Re
f
xf
c
=
.
(7.4)
Среднее значение коэффициента трения для всей пластины (
закон Бла-
зиуса
) длиной
l
и шириной 1м определяется как:
1,328
Re
f
lf
C
=
.
(7.5)
2. Локальный коэффициент теплоотдачи определяется по формуле
0,334
0,5
Nu 0,323 Re Pr
x
xf
f
= ⋅
⋅
.
(7.6)
Среднее значение коэффициента теплоотдачи для всей пластины (
закон
Блазиуса
) длиной
l
и шириной 1м определяется как
0,334
0,5
Nu 0,646 Re Pr
l
lf
f
= ⋅
⋅
.
(7.7)
3. Соотношение между локальным коэффициентом теплоотдачи и коэф-
фициентом трения представляет собой выражение:
0,667
St
2 Pr
f
f
c
=
⋅
.
(7.8)
4. Для определения толщины ламинарного пограничного слоя можно ис-
пользовать формулу
