Стр. 48 - КРАТКИЙ КУРС ТЕПЛОМАССООБМЕНА

КРАТКИЙ КУРС ТЕПЛОМАССООБМЕНА
48
омываемых жидкостью), так и жидкими (например, входное сечение трубы).
При наличии фазовых превращении (кипения, конденсации) условия на границе
раздела фаз не являются граничными условиями к системе дифференциальных
уравнений, описывающих тепломассообмен в целом, и поэтому не могут вхо-
дить в условия однозначности системы.
6.3. Аналогия Рейнольдса
Аналогия Рейнольдса основана на предположении, что соотношения,
описывающие теплообмен и перенос количества движения поперек потока
жидкости, подобны для потоков жидкости с одинаковыми граничными усло-
виями. Хотя это предположение справедливо только для ламинарного режима
движения вдоль плоской пластины при отсутствии градиента давлений с Pr 1= ,
оно достаточно общее и может применяться при турбулентном режиме движе-
ния и к телам другой геометрии. При этом допущении распределение скорости
и температуры в пограничном слое идентичны. Тогда между теплоотдачей и
гидравлическим сопротивлением жидкости может быть установлена простая
зависимость:
2 Pr Re
Nu
St f c
=
⋅
= . (6.15)
Данная аналогия, преобразованная Кольбарном для Pr 1≠ :
0,667 St Pr
2
f
f
c − = ⋅ . (6.16)
Эти соотношения достаточно просто позволяют получить коэффициент
теплоотдачи α через коэффициент трения f c .