67
Размер зерен в фотоэмульсиях 0,1÷1,0 мкм. Длина пробега ядер отдачи
в фотоэмульсиях определяется выражением
R
=β
E
n
. Для протонов при пробе-
ге в фотоэмульсии более чем 100 мкм можно пользоваться полуэмпириче-
ским соотношением
E
=0,251
R
0,581
(14)
где
E
должно быть выражено в мегаэлектронвольтах, а пробег
R
- в микро-
метрах.
Энергетический разброс, обусловленный угловым разбросом треков,
определяется формулой
.
)( tan 2
ϕ∆⋅ϕ ⋅ ⋅ =∆
E E
(15)
4.8.3. Экспериментальная часть
1. Точность измерений в фотоэмульсионном методе
В фотоэмульсионном методе точность измерения энергий протонов от-
дачи, как отмечено выше, ограничена свойствами самой эмульсии (конеч-
ным размером зерен). Однако этот предел может быть достигнут, если ис-
пользуются приборы, дозволяющие измерять дайны с ошибкой, не превы-
шающей размеры зерна фотоэмульсии.
Если же используются менее точные приборы то, естественно, ошибка в опреде-
лении: энергии протонов будет определяться ошибкой Δ
R
, допускаемой при измере-
нии длины пробега
R
. При использовании обычной линейки (цена деления 0,5 мм) и с
учётом того, что фотографии треков протонов в фотоэмульсии сделаны с увеличени-
ем γ=50 эта ошибка будет составлять
мкм.
10
50
мм50
=
=∆
.
R
Погрешность в определении пробега Δ
R
вызывает соответствующую
погрешность Δ
Е
в вычислении энергии протонов, которая может быть опре-
делена стандартными методами нахождения погрешности косвенных изме-
рений, при использовании формул, устанавливающих связь пробега
R
, с
энергией
Е
(например, формулы 14).
2. Задание
1) определить энергетический спектр нейтронов деления 235U по фотогра-
фиям треков протонов отдачи в ядерной фотоэмульсии;
2) сравнить полученный спектр со спектром вторичных нейтронов деления
235
U тепловыми нейтронами, который описывается формулой
2
1
sh
) cE(
ea )E(
bE
−
⋅ = Φ
,
(16)
где
а
=0,484;
b
=1;
с
=2.
Формула (16)справедлива для энергий нейтронов в интервале от 0,75 МэВ до
17МэВ.
