77
Таблица 2
Поглотитель
Номера поглощающих
пластин
Толщина слоя (мм)
ρ
d
,(г/см
3
)
N
ПР+Ф
,(имп)
t
,(имп)
I
ПР+Ф
(имп/мин)
Lg(
I
ПР+Ф
)
Σ(lg
I
ПР+Ф
)
I
=
I
пр+ф
-
I
ф
lg
I
σ(lg
I
)
№ графы
1
2
3
4
5
6
7
8
9
0
1
№ измерений
2. Строя график зависимости
(
)
Ф ФПР
lg
I
I II
− =
+
от толщины поглоти-
теля
d
(или
d
ρ
). На участке графика,
где интенсивность излучения источни-
ка
I
в несколько раз больше уровня
фона
Ф
I
, выбирают ряд пар точек и для
каждой пары по формуле
(
)
2
1
1
2
lg
lg
2lg
I
I
d d D
−
− ρ
=
(9)
(
1
I
и
2
I
- интенсивности пучка при
толщинах поглотителя
1
d
и
2
d
) находят толщину слоя половинного погло-
щения
D
(г/см
2
).
Из полученных данных вычисляют среднее значение
D
и его погреш-
ность
D
σ±
. Используя далее одну из формул (8) или соответствующую таб-
лицу (Кабарин О. Ф. Практикум по ядерной физике, «Просвещение», М.,
1965, стр. 207, прилож. 4), определяют верхнюю границу β – спектра
max
E m
E
σ±
.
3. В третьем способе, являющемся обобщением предыдущего, опреде-
ление верхней границы β–спектра производится с помощью номограмм. В
данном случае используются номограммы, представляющие собой ряд кри-
вых, которые дают зависимость верхней границы.
Толщина слоя
n
d
находиться из графика зависимости
( )
df I
=
lg
следую-
щим образом. Имея в виду, что
2lg
lg
2
lg
lg
0
0
⋅ − = =
n I
I
I
n
n
, на оси координат от
точки
0
lg
I
откладывают отрезок
2lg
⋅
n
(рис. 52), проводят горизонталь до пе-
ресечения с кривой
)d(f I
=
lg
и находят соответствующее значение
n
d
. Ис-
∑
=
K
K
d d
Рис. 51
