Стр. 18 - КРАТКИЙ КУРС ТЕПЛОМАССООБМЕНА
Упрощенная HTML-версия
КРАТКИЙ КУРС ТЕПЛОМАССООБМЕНА
18
ГЛАВА 3.
СТАЦИОНАРНАЯ ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ БЕЗ
ВНУТРЕННИХ ИСТОЧНИКОВ ТЕПЛОТЫ
В данном разделе рассмотрен случай стационарной теплопроводности,
когда тела не содержат внутренних источников теплоты. Данный случай явля-
ется наиболее идеализированным и простым с точки зрения математического
описания и решения.
При стационарном режиме температурное поле
(
)
, , ,
T f x y z
=
τ
не зави-
сит от времени, т.е.
0
dT
d
=
τ
.
3.1. Плоская стенка
Распределение температуры в однородной неограниченной плоской стен-
ке толщиной δ при λ
=
const (рис. 3.1) будет:
1
2
1
w
w w
x
T( x ) T (T T )
= + − ⋅
δ
,
(3.1)
где
x
– текущая координата (
0
x
≤ ≤ δ
), м.
Рис. 3.1
Из уравнения (3.1) видно, что температура
( )
T x
изменяется по толщине
плоской стенки по линейному закону.
Температурное поле в плоской стенке при учете зависимости коэффици-
ента теплопроводности от температуры можно определить по формуле
0 5
2
1
0
1
2
1
,
w
x q
T( x )
T
b
b
b
⋅ ⋅
= + −
−
λ ⋅
,
(3.2)
T
w
1
δ
0
x
T
w
2
