Стр. 40 - Теплогидродинамические процессы генерации пара в ЯЭУ

ТЕПЛОГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ ГЕНЕРАЦИИ ПАРА В ЯЭУ
Dкв
Sп
Рис. 11.1
Dкв1 Dкв2 Dкв3
α
D кв.уст
ΔРоп
Sп,
ΔРоп
S п.уст
На пересечении кривых находится рабочая точка α, для которой Sп=ΔР оп ,
а координаты точки α соответствуют корню уравнения (10.7). Эта точка
определяет истинное установившееся значение D кв.уст и истинный полезный
напор контура ЕЦ. По истинному значению D кв.уст определяются:
• кратность циркуляции – к=Dкв/Dпг=( i" –iпв)/ r хвых.
• массовое расходное паросодержание на выходе из подъемных труб:
хвых =( i"–iпв)/к r . (11.1)
Методы расчета ЕЦ в простом контуре основаны на допущении, что
конструктивные различия и неравномерность тепловосприятия отдельных
звеньев системы несущественны. Поэтому контур, состоящий из нескольких
параллельно включенных опускных и подъемных труб, рассматривается как
однотрубный.
В реальных устройствах различие в тепловых нагрузках и геометрии
обогреваемых каналов обычно заранее известны, причем общим звеном
параллельных обогреваемых каналов чаще всего является опускная система.
Примером может служить корпусной ЯР с ЕЦ теплоносителя, вертикальное
сечение которого представлено на рис.11.2. Общий принцип расчета таких
контуров заключается в построении гидродинамических характеристик
каждого из параллельных контуров ЕЦ, их суммирования при одинаковых ΔР и
определения рабочей точки как пересечения ΔРоп (D кв) с суммарной
характеристикой ΣS п (рис. 11.2).
40