Стр. 30 - Теплогидродинамические процессы генерации пара в ЯЭУ
Упрощенная HTML-версия
ТЕПЛОГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ ГЕНЕРАЦИИ ПАРА В ЯЭУ
30
Подстановка в (8.7) соотношения (8.6) дает выражение для
гидравлической характеристики испарительной области канала 4-го типа
Δ
Ρ
4исп
(
D/f
)=0,5λ
L
(
D/f
)
2
(1-
D
Δ
i
вх
/
N
)[1+0,5(
N/D r
+Δ
i
вх
/r
)(ρ
'
/ρ
"
-1)]
/
d
экв
ρ
'
.
(8.8)
Суммируя (8.5) и (8.8) получим уравнение гидравлической характеристики
канала в целом, выражающееся полиномом третьей степени относительно (
D/f
)
Δ
Ρ
4
(
D/f
)=А
4
(
D/f
)
3
+В
4
(
D/f
)
2
+С
4
(
D/f
).
(8.9)
Зависящие от давления, недогрева до кипения Δ
i
вх
и плотности
теплового потока
q
S
=
N
/π
d
экв
L
коэффициенты в соотношении 8.9 имеют вид
А
4
=λΔ
i
2
вх
(ρ
'
/ρ
"
-1)]/16
r
ρ
'
q
S
,
В
4
=0,5λ
L
[1–Δ
i
вх
(ρ
'
/ρ
"
-1)/
r
]/ρ
'
d
экв
,
С
4
=λ
L
2
q
S
(ρ
'
/ρ
"
-1)
/r
ρ
'
d
2
экв
.
Необходимо отметить, что коэффициенты А
4
и
С
4
всегда положительны, а В
4
может быть отрицательным при достаточно больших недогревах до кипения:
Δ
i
вх
>
r
/(ρ
'
/ρ
"
-1).
(8.10)
Величина расхода в канале (рабочая точка) при создаваемом
циркулятором заданном перепаде -
Ρ
нас
определяется из решения относительно
D
уравнения:
Ρ
нас
(
D
) =А
4
(
D/f
)
3
+В
4
(
D/f
)
2
+С
4
(
D/f
).
(8.11)
В общем случае решение этого уравнения может дать один или три
действительных корня. Если решение дает одно значение
D/f
, то система насос
– канал обладает одной
устойчивой
рабочей точкой (см. рис. 7.2), при наличии
трех действительных корней, т.е. в определенном интервале значений
Ρ
нас
могут быть реализованы три различных расхода. В этом случае характеристика
8.9 считается
нестабильной.
Рис. 8.1 иллюстрирует ситуацию в виде
графического решения уравнения 8.11.
Δ
Ρ
4
(
D
),
Ρ
насоса
D
Δ
Ρ
4
(
D
)
Ρ
насоса
(
D
)
α
1
α
2
α
3
D
уст
Рис. 8.1
D
1
D
2
D
3
α
уст
