Стр. 49 - Теплогидродинамические процессы генерации пара в ЯЭУ
Упрощенная HTML-версия
ТЕПЛОГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ ГЕНЕРАЦИИ ПАРА В ЯЭУ
49
преодоление потерь напора на местных сопротивлениях входа и выхода из
отверстий
:
δ
g
(ρ
'
– ρ
"
)=2σ/
R
0
+ξ
отв
ρ
11
(
Ŵ
"
min
)
2
/2.
(13.13)
Подстановка 13.2 и 13.12 дает выражение для δ, а, следовательно, и для
минимальной высоты закраин ПДЛ:
δ
min
=(1,75+0,78 ξ
отв
)[ σ
2
/
R
отв
g
2
(ρ
'
– ρ
"
)
2
]
1/3
.
(13.14)
Величина 2,5>ξ
отв
>0,5, определяется в зависимости от относительной площади
живого сечения отверстий.
По мере увеличения расхода пара через ПДЛ пузырьковое течение пара
переходит в непрерывный поток в виде струй, которые сливаются на верхней
поверхности ПДЛ, образуют сплошной паровой слой и оттесняют воду. Дело в
том, что скорость всплытия паровых пузырьков
W
Г
(
р
S
) ограничена (см. 4.10):
W
Г
(р
S
)
= [(4
g
σ(ρ
'
-ρ
"
)/(ξρ
'
)
2
]
1/4
.
Поэтому
Ŵ
"
max
принято определять экспериментально как долю
Ŵ
"
max
от
W
Г
(р
S
)
по формуле:
Ŵ
"
макс
≈0,16[
g
σ(ρ
'
-ρ
"
)/(ρ
"
)
2
]
1/4
.
(13.15)
