Стр. 39 - Теплогидродинамические процессы генерации пара в ЯЭУ

ТЕПЛОГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ ГЕНЕРАЦИИ ПАРА В ЯЭУ
39
11. СХЕМА РАСЧЕТА ЕСТЕСТВЕННОЙ ЦИРКУЛЯЦИИ В
КОНТУРАХ ЕЦ
Целью расчета ЕЦ на стадии проектирования системы,
теплогидравлическая схема которой рассмотрена на рис.10.1 является
определение Dкв и связанных с этим параметром других характеристик.
Несмотря на большой накопленный опыт, при оригинальной конструкции
контуров ЕЦ в случае вновь разрабатываемого теплосилового оборудования
использование материалов РТМ не всегда позволяет полностью решить задачу.
При наличии данных об истинных объемных паросодержаниях и
гидравлических сопротивлениях использование в расчетах циркуляции таких
понятий, как Sп или Sдв равнозначно.
В общем случае при заданных геометрии контура, N и pS искомая
величина расхода Dкв есть решение уравнения (10.6) или (10.7). Аналитическое
определение ее путем решения системы уравнений, определяющих движущий
напор и потери на всех участках контура целесообразно лишь при проведении
большой серии вычислений. Ввиду затруднений в формулировании
аналитического выражения и сложности уравнения (10.7) оно решается обычно
графическим способом. Для этого в координатах Sп, ΔР оп(Dкв) строят графики
зависимости полезного напора и сопротивления опускной системы от расхода
котловой воды (рис.11.1) при нескольких значениях аргумента Dкв.
Сопротивление опускной системы ΔР оп(Dкв, ρоп.ср)=ΔР оп(Dкв, ρ'), т.е. ее
гидродинамическая характеристика обычно представляет собой монотонно
возрастающую параболу, крутизна которой определяется высотой hоп и
геометрией проходного сечения опускных труб. Методика расчета
гидродинамической характеристики полезного напора ЕЦ Sп(Dкв, ρпод.ср)
осложняется необходимостью использования истинных параметров
циркуляции и учета неоднородности распределения параметров по высоте hпод.
При этом существуют сложные взаимозависимости между ρпод.ср, Dкв, N и
другими величинами. Если с увеличением Dкв сопротивление опускной состемы
возрастает, то полезный напор уменьшается из-за снижения истинного
объемного паросодержания φ (см. рис. 11.1).