Стр. 30 - АТОМНЫЕ ГАЗОТУРБИННЫЕ УСТАНОВКИ
Упрощенная HTML-версия
АТОМНЫЕ ГАЗОТУРБИННЫЕ УСТАНОВКИ
30
.
3
1
4
3 1
2
3
2
m
P TT T
σ
=τ⎟⎟
⎠
⎜⎜
⎝
= ⋅
=
'
'
m
P TT T
τ
⎞ ⎛
Из уравнения (2.8) для адиабатического к.п.д. компрессора имеем
(
)
.1
1 1
4
T
m
−σ +=
3
T
K
η
(2.18)
Подставив все эти соотношения в (2.17), получим
(
)
(
)
.
1
1
'''
''
'
⎦
⎡
−−τ
−σ
ηη
−⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
σ
τ
−τ ηηη
= η
K
m
MK K
p
m
МТ i c p
c
с
1
1
⎥
⎤
⎢
⎣
−σ
η
m
p
епр
c
(2.19)
После сокращения на
и умножения
MK K
)1 (
−σ
m
)
(
ηη
выражение (2.19)
превратится в следующее равенство:
⎥⎦
⎤
⎢⎣
⎡
η−
σ
−τ
ηη
−
−
σ
τ
ηηηηη
MK
p m MK K MT i c p
c
c
1
''
'
= η
m MK K p
епр
c
1
'''
.
(2.20)
Пренебрежение разницей
расширения газа,
теплоемкостей в процессах
сжатия и подвода тепла, т.е. полагая
p
p
p
p
окончательно
t
C C C C
cons
'''
''
'
= = = =
получаем
.
1
1
MK
m MK K
епр
η−
1
MK K MT i c m
−σ
−τ
ηη
σ
− ηηηηη
τ
= η
(2.21)
Пренебрежение разницей в теплоемкостях в различных процессах цикла
почти полностью оправдано, если в качестве теплоносителя используется ге-
лий. При применении азота, углекислого газа и других газов необходимо вести
расчеты с учетом переменных теплоемкостей [18, 20].
Если все к.п.д., входящие в уравнение (2.21), равны единице (никаких по-
терь в цикле нет), то
m
m
e
пр
σ
−=
σ
=
m
m
m
−σ
−
−σ
−
−τ
σ
τ
= η
1
1
, 1
1
1
1
1
