Стр. 22 - АТОМНЫЕ ГАЗОТУРБИННЫЕ УСТАНОВКИ

АТОМНЫЕ ГАЗОТУРБИННЫЕ УСТАНОВКИ
22
Из рассмотрения адиабат 3 – 4 ′и 2 ′– 1 следует, что
k
k
P
P
T
T
1
1
2
'
4
3
−
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
= ,
,
1
1
2
1
'
2 k
k
P
P
T
T
−
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
=
и тогда
,
'
2
1
3
'
4
T
T
T
T =
или
,
'
2
3
1
'
4
T
T
T
T =
откуда
. 1
1
'
2
T
T
t −=η (2.3)
Полученный к.п.д. не является к.п.д. цикла Карно, так как при выводе его
формулы были использованы температуры начала отвода и конца подвода теп-
ла, а не средние температуры отвода и подвода тепла, что имеет место в цикле
Карно.
Заменяя в уравнении (2.3) отношение температур отношением давлений
, 1
1
1
2
'
4
3
1
'
2
m
k
k
P
P
T
T
T
T
σ
= ⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
= =
−
где
k
k m1 −
= ;
2
1
P
P
=σ – степень повышения давления в компрессоре, в иде-
альном случае равная степени расширения газа в турбине,получим
. 1 1
m t σ
−=η (2.4)
Отсюда следует, что термический к.п.д. простейшего цикла ГТУ зависит
лишь от степени повышения давления σ и не зависит от максимальной темпе-
ратуры в цикле, т.е. не зависит от количества тепла, подведенного в цикле.
Влияние на термический к.п.д. свойств рабочего тела, с помощью которого
осуществляется цикл, проявляется через показатель адиабаты , величина ко-k
торого различна для разных газов (рис. 2.3).
Следовательно, изображенные на рис. 2.4 идеальные циклы
3 2 1 43 '* * '− − −−и 3 21 43 −−−− ' ' простейших одноконтурных АГТУ с адиа-