Стр. 37 - АТОМНЫЕ ГАЗОТУРБИННЫЕ УСТАНОВКИ

АТОМНЫЕ ГАЗОТУРБИННЫЕ УСТАНОВКИ
37
§ 2.6. Влияние отдельных параметров на эффективность
простейшей АГТУ
Влияние степени повышения давления
Из уравнения (2.21) следует, что эффективный к.п.д. становится равным
нулю при и при 1 =σ m
MK K MT i c ηηηητη=σ m .
Между этими крайними значениями существует такая , при которой бу-σ
дет максимальным. Максимум этой кривой соответствует наибольшей
епр η
полезной работы , отдаваемой установкой потребителю (рис. 2.10). При
п h
1 =σ m (т.е. при = 1) и приσ
m MK K MT i c ηηηητη =σ
полезная работа в соответствии с уравнением (2.23) становится равной нулю.
Наличие потерь в турбомашинах и газовых трактах сужает диапазон крайних
значений . Однако не следует понимать, что при отсутствии потерь в циклеσ
полезная работа будет возрастать с возрастанием σ постоянно.
Если принять в уравнении (2.23) все к.п.д. равными единице, то макси-
мально возможное значение полезной работы
( ) .1 1
3
max ⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛ −
σ
τ
−σ =m
m
p п Tc h
Из этого уравнения следует, что будет равна нулю при и при max m
п h 1 =σ
τ=σ m , т.е. при m τ=σ.
Если, например, принять 5 =τ , то для гелия ( 4.0 = m ) мы получим hn= 0
при σ , а для азота ( 2 m ) при 56 = .0 = 314 8 =σ .
Изменение величины полезной работы с изменением можно просле-σ
дить по рис. 2.11, где нанесены три цикла простейшей АГТУ при условии от-
сутствия потерь и постоянном τ . Из рисунка видно, что при приближении
давления к давлению (снижение
1 P 2 P σ ) площадь цикла будет приближаться к
нулю. При значительном возрастании (возрастание1 P σ ) площадь цикла так же
будет приближаться к нулю. В это же время к нулю будет стремиться и –
1 Q
количество тепла, сообщаемое газу в реакторе. Отношение епр п h Q η=
1 будет
оставаться при этом конечной величиной и возрастать с увеличением .σ
Влияние иσ τ на эффективный к.п.д. цикла и удельный расход газа для
простейшей АГТУ показаны на рис. 2.12 и рис. 2.13 для азота.