Стр. 65 - Теплогидродинамические процессы генерации пара в ЯЭУ

ТЕПЛОГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ ГЕНЕРАЦИИ ПАРА В ЯЭУ
65
Величина хгр , т.е. сечения, в котором происходит высыхание пленки при
данной плотности теплового потока, определяется совокупностью процессов:
- испарения пленки,
- орошения пленки каплями воды из ядра потока,
- срыва жидкости с поверхности пленки за счет механического или
пузырькового уноса.
Интенсивность этих процессов сложным образом зависит от рS , D/f, x,
dэкв, что приводит к появлению линии СD при малых тепловых нагрузках
(кризис высыхания).
При кипении насыщенной жидкости на поверхности, погруженной в
объем, т.е. для условий, соответствующих ПГ АЭС с ВВРД, критическая
плотность теплового потока определяется по формуле:
qкр0 =К r [(ρ")2gσ(ρ' -ρ")]1/4, (18.6)
где
К(рS) = 0,13+4[g(ν')2 (ρ'-ρ")0,5/σ 1,5ρ']0,4. (18.7)
Для воды qкр0 = qSmax может быть определена по графику рис. 18.2.
Определение qкр при движении двухфазного потока в трубах
производится на основании опытных данных, приведенных в РТМ 108.031.05-
84 и в других справочниках. На рис. 18.3 приведена зависимость хгр(D/f) при
рS = 3,0 МПа.
∆T,
Ν, Вт
Ν(τ)
Νкр, qкр
∆T(τ)
τ, время
0,75
0,50
0,25
0 1000 2000 3000 5000 D/f
Рис. 18.3 Рис. 18.4
Регистрация наступления кризисного режима обычно производят путем
осциллографирования температуры стенки (или ∆T(τ)) при плавном увеличении
тепловой нагрузки (рис. 18.4).
5. В зоне испарения остаточных капель жидкости и теплообмена к потоку
пара расчет теплового режима проводят по формуле Михеева для пара с
поправкой на испарение капель.