Стр. 60 - Теплогидродинамические процессы генерации пара в ЯЭУ
Упрощенная HTML-версия
ТЕПЛОГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ ГЕНЕРАЦИИ ПАРА В ЯЭУ
60
а следовательно, и временной функции перегрева кипящего пристенного слоя
∆
T =T
ст
(τ)
-
T
S
.
На рис. 17.1 показано изменение во времени температуры
T
ст
(τ)
под растущим паровым пузырем.
К настоящему времени отсутствует достаточно полная теория кипения,
учитывающая все многочисленные факторы, влияющие на интенсивность
теплоотдачи. Для практики инженерных расчетов широко используются
многочисленные опытные данные по прямому измерению зависимости
плотности теплового потока на стенке
q
S
от температурного напора ∆
T
.
На рис. 17.2 и 17.3 показаны схемы экспериментальных установок для
получения функции
q
S
(∆
T
).
T
ст
(τ)
-
T
S
τ
Образование
зародыша
Время ухудшенной
теплоотдачи к пару
Время испарения
подложки
Образование сле-
дующего зародыша
Время перегрева
пристенного слоя
Отскок
пузыря
Рис. 17.1
При обогреве кипящей среды потоком теплоносителя (рис. 17.2) изнутри
тонкостенной трубки диаметром
d
и длиной
L
по измеряемым расходу
G
т
теплоносителя теплоемкостью
С
р
и температуре теплоносителя на входе и
выходе из опытного участка температуре теплоносителя на входе и выходе из
опытного участка регистрируют величину:
q
S
=
С
р
G
T
(
T
вх
–
T
вых
)/π
dL.
(17.5)
Температурный напор ∆
T=T
ст
-
T
S
определяется прямым измерением
температуры насыщения
T
S
и через среднюю температуру теплоносителя,
равную 0,5(
T
вх
–
T
вых
). Аргументом экспериментов служит величина ∆
T
, что
позволяет получить однозначную функцию
q
S
(∆
T
) в широком диапазоне
значений ∆
T
. Недостатком метода является погрешности в определении ∆
T
.
