Стр. 22 - Теплогидродинамические процессы генерации пара в ЯЭУ

ТЕПЛОГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ ГЕНЕРАЦИИ ПАРА В ЯЭУ
22
6. ГИДРАВЛИЧЕСКИЕ СОПРОТИВЛЕНИЯ ПРИ ДВИЖЕНИИ
ПЖС В КАНАЛАХ
При вынужденном течении ПЖС разность давлений ΔР1-2 в двух
произвольных сечениях канала 1 и 2 представляют в виде суммы:
• нивелирного напора - ΔРнив ,
• потерь напора на ускорение - ΔРуск,
• потерь напора на преодоление местных сопротивлений - ΔР м,
• потерь напора на трение - ΔРтр .
ΔР 1-2 = ΔР нив+ΔРуск +ΔРм+ΔР тр. (6.1)
Рис. 6.1 Рис. 6.2
Нивелирный напор определяется как разность гидростатических давлений в
рассматриваемых сечениях канала, размещенных на разности отметок Δh1-2:
ΔРнив=g ρсм. ист Δh1-2, Па, (6.2)
где ρсм. ист средняя по высоте истинная плотность ПЖС (см. рис.6.1).
Если истинная плотность смеси изменяется в пределах рассматриваемого
участка из-за обогрева или большого перепада давлений, то ΔРнив вычисляется
в виде интеграла:
ΔР нив =g ∫2
1{ρ"(рS ) φ(h)+ρ'(рS)[(1-φ( h))]}dh. (6.3)
В энергетических ПГ величина ΔР нив относительно невелика по
сравнению с рs, что позволяет в приближенных расчетах считать функции ρ"(рS )
и ρ'(рS) постоянными. При расчете кипящих аппаратов низкого давления
(дистилляторы, выпарные установки) вычисление интеграла 6.3 производят
разбиением Δh1-2 на достаточное количество малых участков.
Потеря напора на ускорение существует, когда средние скорости течения
среды в рассматриваемых сечениях неодинаковы вследствие различия
площадей проходных сечений (при постоянной плотности среды) или
вследствие различия в плотности ПЖС в сечениях 1 и 2 ( при изменении