Стр. 97 - КРАТКИЙ КУРС ТЕПЛОМАССООБМЕНА

КРАТКИЙ КУРС ТЕПЛОМАССООБМЕНА
97
14.2. Конденсация неподвижного пара
Теплоотдача при пленочной конденсации пара, в основном обусловлена
термическим сопротивлением жидкой пленки, которое зависит от ее теплопро-
водности, толщины и распределения скоростей (связано с режимом течения
пленки).
Приведенная длина Z отвечает за режим течения пленки конденсата:
1 3
2
( ) 1
( )
w s ' T T H " g
Z
' ' r ' '
    λ ⋅ − ⋅ ρ
= ⋅ − ⋅
   
ν ⋅ ρ ⋅ ρ ν
   
, (14.1)
0,78 Re 3,8 t Z = ⋅ ⋅ ε , (14.2)
где: , , ' ' ' λ ν ρ – коэффициенты теплопроводности, кинематической вязкости и
плотность конденсата, определяемые по температуре насыщения s T ; , " r ρ –
плотность насыщенного пара и удельная теплота парообразования при s T ; g –
ускорение свободного падения; H – высота вертикальной поверхности; w T –
средняя температура стенки.
При Z < 2300, Pr ≥ 1 и 5
( )
w sp
r
T T c
≥
− ⋅
имеем ламинарное течение пленки
конденсата и средний по высоте коэффициент теплоотдачи для вертикальной
поверхности можно определить по формуле
0,78 0,943
( ) t
w s
' ' r Z
T T H
ν ⋅ ρ ⋅
α = ⋅ ⋅ ⋅ ε
− ⋅
, (14.3)
где:
0,125
3
'
t
''
' ''
 
µ λ 
ε = ⋅   
µ λ 
 
 
– симплекс, характеризующий переменность физиче-
ских свойств конденсата; , ' ' λ µ – коэффициенты теплопроводности и динами-
ческой вязкости конденсата, определяемые по w T .
При конденсации водяного пара для удобства формулы (14.1) и (14.3)
можно преобразовать в:
13
( ) 1
w s
''
Z A T T H
'
   ρ
= ⋅ − ⋅ ⋅ −    ρ 
  
, (14.4)
( )
0,26
0,22
0,94 1
( ) t
w s
D ''
'
T T H
  ⋅ ρ
α = ⋅ − ⋅ ε
 ρ 
 − ⋅
, (14.5)
где параметры A и D выбираются по Ts из табл. 14.1:
Таблица 14.1