Стр. 92 - КРАТКИЙ КУРС ТЕПЛОМАССООБМЕНА

КРАТКИЙ КУРС ТЕПЛОМАССООБМЕНА
92
Формулы применимы при условии 5 4 Re 10 10s
− = ÷ , Pr 0,86 7,6s = ÷ ,
0,33 Pr 0,05 200
s s B T⋅ ∆ ⋅ = ÷ и 5 4500 175 10 p = ÷ ⋅ Па.
Критический (минимальный) радиус пузырька определяется как:
кр
2
"
s T
R
r T
⋅ σ ⋅
=
ρ ⋅ ⋅ ∆
, (13.8)
где w s T T T ∆ = − .
Отрывной диаметр пузырька рассчитывается по формуле
отр 0,0208
( ' ")
d
g
σ
= ⋅ θ ⋅
⋅ ρ − ρ
, (13.9)
где θ – краевой угол, град и отр d определяется в метрах. Для воды θ = 50°, для
ртути θ = 140°.
Влияние недогрева жидкости приводит к увеличению критической плот-
ности теплового потока:
0,76
кр кр,1
'
1 0,1
"
h
q q
r
 
  ∆ ρ
= ⋅ + ⋅ ⋅  
 ρ 
 
 
, (13.10)
где ' h h h ∆ = − – разность энтальпий жидкости, соответствующая недогреву
жидкости н s T T T ∆ = − .
Критическую плотность теплового потока, 2 МВт/м , для щелочных метал-
лов и ртути при кипении в большом объеме можно определить по формуле
П.Л. Кириллова:
1
6
0,6
кр
кр
0,63 p
q
p
 
= ⋅ λ ⋅    
 
, (13.11)
где λ – коэффициент теплопроводности жидкости, Вт/м К⋅ ; кр p – критическое
давление, МПа.
13.3. Пузырьковый режим кипения в трубах
при вынужденной конвекции
Вынужденное движение жидкости может привести к более интенсивной
теплоотдаче по сравнению со случаем кипения в большом объеме при свобод-
ной конвекции жидкости. Это произойдет в том случае, когда турбулентные
возмущения, вызванные вынужденным движением жидкости, станут больше
тех, которые вызваны пузырьковым парообразованием.