Стр. 86 - КРАТКИЙ КУРС ТЕПЛОМАССООБМЕНА
Упрощенная HTML-версия
КРАТКИЙ КУРС ТЕПЛОМАССООБМЕНА
86
•
для ламинарного погранслоя
:
Pr
r
=
;
(12.2)
•
для турбулентного погранслоя
:
3
Pr
r
=
.
(12.3)
При высоких скоростях обтекания неподвижного тела теплообмен между
телом и газом возможен лишь при
w
T
<
r
T
или
w
T
>
r
T
. При расчете теплоотда-
чи (по формулам, указанным ранее в данном пособии) в качестве действующего
температурного напора следует принимать
(
)
w r
T T
−
, а в качестве определяю-
щей температуры – равновесную температуру газа
r
T
.
В сверхзвуковых потоках газа теплообмен рассчитывается в зависимости
от критерия Маха, а именно как:
2
0
1 1
Ma
2
f
T k
T
−
= + ⋅
,
(12.4)
где
0
T
– температура торможения (которую имеет газ при его полном адиабати-
ческом торможении);
k
– показатель адиабаты (для воздуха
k =
1,4), определя-
ется как:
p
v
c
k
c
=
.
(12.5)
Таким образом, зависимость (12.4) позволяет выявить влияние кинетиче-
ской энергии потока на теплоотдачу. Для воздуха:
0
0
0
0
при Ma 0, 2
1,008
при Ma 0,5
1,05
при Ma 1,0
1, 2
при Ma 3,0
2,8
f
f
f
f
T
T
T
T
T
T
T
T
= → = ⋅
= → = ⋅
= → = ⋅
= → = ⋅
.
(12.6)
