Стр. 33 - Лабораторный практикум по гидравлике и гидромашинам
Упрощенная HTML-версия
ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО ГИДРАВЛИКЕ И ГИДРОМАШИНАМ
33
струйки (рис.28) реальной жидкости, из которых сечение
2-2
находится ниже
по течению, равенства (3.3) следует заменить неравенствами:
УД1
УД2
Э Э
или
1
2
H H
.
Разность полных напоров в двух сечениях
21
2
1
h HH
(3.5)
называется
потерей напора
. Величина
21
h
представляет собой удельную энер-
гию, потерянную жидкостью на преодоление сопротивлений при движении ее
между указанными сечениями.
Имея в виду соотношения (3.5) и (3.2), уравнение баланса энергии для
двух сечений потока реальной жидкости можно представить в виде
21
2
1
h HH
или
21
2
2 2
2
2
1 1
1
2
2
h
g
u p
g
u p
.
(3.6)
Это уравнение является
уравнением Бернулли для элементарной струйки
реальной жидкости.
От аналогичного уравнения (3.4) для идеальной жидкости
оно отличается членом
21
h
в правой части уравнения.
Уравнение Бернулли для потока реальной жидкости.
При решении
различных практических вопросов о движении жидкости приходится иметь де-
ло с потоками конечных размеров. Уравнение Бернулли в этом случае можно
получить, если рассматривать поток как совокупность множества элементар-
ных струек. При этом необходимо учесть неравномерное распределение скоро-
стей по живому сечению потока, что является следствием вязкости жидкости.
Последнее достигается введением в рассмотрение средней по сечению скорости
V
, а также среднего значения удельной энергии жидкости в данном сечении.
Обозначив средние значения полного напора в двух сечениях реального
потока соответственно
СР2
СР1
и
Н Н
, можно записать уравнение баланса энергии
для этих сечений:
Рис. 28
Плоскость сравнения
