Стр. 43 - Лабораторный практикум по гидравлике и гидромашинам

ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО ГИДРАВЛИКЕ И ГИДРОМАШИНАМ
43
т.е. во второй зоне потери напора по длине 75,1
~
ДЛ V h. Таким образом, влияние
скорости на сопротивление при турбулентном режиме движения значительно
возрастает по сравнению с ламинарным режимом.
К зоне гладких труб относятся технически гладкие трубы (цельнотянутые
из цветных металлов, стеклянные и др.) во всем диапазоне их практического
использования по числам Re, а также стальные трубы до значений числа
Э
20 Re


d
.
Зона III – доквадратичного сопротивления или переходная зона турбу-
лентного режима от зоны гладких труб к квадратичной 






 
 Э Э
d d
500 Re 20 .
По мере возрастания числа Re уменьшается толщина ламинарного подслоя.
При этом бугорки шероховатости начинают все более выступать за пределы
ламинарного подслоя Л < и вносить дополнительные возмущения (вихри) в
обтекающий их поток, увеличивая тем самым потери напора (рис 34,б) Коэф-
фициент гидравлического трения  в этой зоне зависит не только от числа Re,
но и от относительной шероховатости: 




 

d
f Э Re, .
Значение коэффициента  в переходной зоне можно рассчитывать, на-
пример, по формуле Альтшуля:
25,0
Re
68
11,0 э 








d
, (4.4)
в соответствии с которой потери напора по длине в этой зоне пропорциональны
скорости в степени от 1,75 до 2,0: )0,2 75,1(
~
ДЛ

V h .
Зона IV – квадратичного сопротивления 







Э
500 Re
d
. При больших
значениях чисел Re ламинарный подслой практически полностью разрушается
)0 (
Л  , обнажая бугорки шероховатости, которые оказываются в турбулент-
ном ядре потока. Обтекание бугорков сопровождается интенсивным вихреобра-
зованием, что приводит к дальнейшему увеличению гидравлического сопро-
тивления. Коэффициент  в этой зоне не зависит от числа Re, а является функ-
δл δл
δл >∆ δл <∆
∆ ∆
а) б)
Рис. 34