Стр. 46 - АТОМНЫЕ ГАЗОТУРБИННЫЕ УСТАНОВКИ

АТОМНЫЕ ГАЗОТУРБИННЫЕ УСТАНОВКИ
46
греваемому в регенераторе, отдается только часть тепла, отходящего от турби-
ны газа, и поэтому степень регенерации составляет обычно
9.05.0 ÷ =μ.
В бесконечно большом регенераторе разница между температурами и2 t
5 t исчезнет, т.е. наступит полная регенерация. Тогда
1 =μ.
Расширение газа в турбине 2 1
C − и сжатие его в компрессоре 3–4 совер-
шаются так же, как и без регенератора. Нагрев газа в регенераторе соответству-
ет участку 4–5. Поскольку в реактор поступает более нагретый газ, его тепловая
мощность может быть понижена на величину ) ( 4 5 T TC
p − . На эту же величину
уменьшится количество тепла , отводимого из цикла с охлаждающей средой
2 Q
в концевом холодильнике. Кроме того, важно, что потенциал отводимого тепла
будет значительно понижен.
Выражение для эффективного к.п.д. цикла с регенерацией тепла и учетом
сопротивления можно записать в следующем виде:
,
1 1 Q
h h
Q
h
h
MK K
K
Tc MT i
MK K
K
TC MT i
e
ηη
− ηηη
= ηη
− ηη
=η
μ
(3.2)
где T TC C h h =η – определяется выражением (2.11) с учетом, что суммарный ко-
эффициент сопротивлений будет теперь зависеть и от сопротивлений, возни-
кающих в регенераторе.
Используя обозначения рис. 3.2, выражение (3.2) для эффективного к.п.д.
можно записать через температуру, считая теплоемкости всех процессов одина-
ковыми:
( ) ( )
5 1
3
'
4
'
2 1
1
TT
T T TT
MK K
c MT i
e −
− ⋅
ηη
− − ηηη
=η
μ
или
.
1
1 1
1
5
3
'
4
3
'
2
3
1
3
1
T
T
T
T
T
T
T
T
T
T MK K
c MT i
e
−
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
− ⋅
η⋅η
−⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
− ηηη
⋅ =η
μ (3.3)
Числитель второго сомножителя правой части этого уравнения равен чис-
лителю уравнений (2.15) и (2.I9), поэтому можно записать