Нагревательные печи и устройства
224
нитных полях), достигая максимума, а затем резко падает. В сильных
магнитных полях (
≥
5000 А/м), обычных при индукционном нагреве,
относительная магнитная проницаемость составляет несколько единиц
и влияние этого изменения практически можно не учитывать. При
температуре выше точки Кюри относительная
µ
перестает зависить от
Н
, а для таких металлов, как медь, алюминий, титан и их сплавов и
сталей аустенитного класса, не зависит ни от температуры, ни от
Н
и
равна единице.
Рис. 9.1. Зависимости относительной магнитной проницаемости (
1
)
и удельного электрического сопротивления (
2
) от температуры для стали 45
Вследствие этого величины глубины проникновения тока могут
меняться с изменением температуры для разных металлов по-разному.
Для углеродистых и низколегированных сталей
f
20
=δ
мм (при
20
0
С) и
f
600
=δ
мм (при 1000
0
С); для аустенитных сталей
f
450
=δ
мм (при 20
0
С и
f
600
=δ
мм (при 1000
0
С); для меди
f
70
=δ
мм (при 40
0
С). В табл. 9.1 приведены глубины проникнове-
ния тока в зависимости от его частоты.
Таблица 9.1
Зависимость глубины проникновения тока от его частоты
Частота тока,
Гц
Глубина проникновения тока –
δ
, мм
для меди при 15
0
С
ρ
= 1,8
⋅
10
-8
Ом
⋅
м и
µ
= 1
для стали 45
при 15
0
С
ρ
=2
⋅
10
-7
Ом
⋅
м,
µ
= 40
при 800
0
С
ρ
= 10
-6
Ом
⋅
м,
µ
= 1
50
10,0
5,0
76
500
3,0
1,5
25
10000
0,7
0,34
5
