Стр. 79 - ИНТЕГРАЛЬНАЯ ОПТИКА

И Н Т Е Г Р А Л Ь Н А Я О П Т И К А
79
В случае если Λ>> b , то есть пучок света проходит через несколько
гребней акустической волны, как известно из теории дифракции света, падаю-
щего на решетку, картина излучения в дальней зоне будет содержать ряд ди-
фракционных максимумов, которые имеют ширину, определяемую по спаду
интенсивности вдвое:
b λ=θ∆
1 , (5.29)
с угловым распределением пиков, задаваемых выражением
Λλ=θ∆
2 . (5.30)
При падении оптического пучка под углом Брэгга существенным в ди-
фракционной картине является лишь максимум первого порядка, максимумы
более высоких порядков имеют незначительную интенсивность. Таким обра-
зом, дифракционный пучок концентрируется в этом пике и имеет максималь-
ную интенсивность. Если частота (длина волны) акустической волны изменяет-
ся относительно требуемой для точного удовлетворения условиям Брегга, то
дифракционный пучок сканирует по углу, а его интенсивность уменьшается.
Можно показать, что его интенсивность изменяется по колоколообразному за-
кону и диапазон этого изменения, определяемый по спаду пика вдвое, задается
выражением
l Λ=θ∆ 2
3 . (5.31)
Это выражение описывает угловое отклонение дифракционного пучка (от
угла Брэгга), когда акустическая частота изменяется на величину f ∆ , что при-
водит к 50%-ному уменьшению интенсивности оптического излучения.
Количество разрешимых пятен определяется отношением ширины оги-
бающего углового контура 3 θ∆ к ширине пятна 1 θ∆; поэтому из соотношений
(5.31) и (5.29) следует
Рис. 5.10
Акустическая
волна
l
Λ
Оптический
пучок
b
Второй
порядок
Первый
порядок
∆θ1
∆θ3
∆θ1
θ1 θ1
θ2 ∆θ2
кий
к
Акус кая
вол а
по
Пе й
по
ой