Рис. 1.2.
Прохождение частицы сквозь прямоугольный одномерный
потенциальны барьер
Рис. 1.3.
Распространение электромагнитной волны при полном внутреннем
отражении
Отличие, как отмечалось выше, заключается лишь в отсутствии запрета
частицам находиться в области //. Однако такое, казалось бы, небольшое
отличие приводит к нетривиальному следствию — прохождению квантовой
частицы через потенциальный барьер конечной ширины. Качественно это
можно понять следующим образом. Если барьер имеет конечную ширину
а
0
,
то существует отличная от нуля плотность вероятности (| Ф
/7
(д
0
)1
2
) обнару-
жить частицу справа от границы барьера (рис. 1.2), т.е. частица может пройти
через классически недоступную область с вероятностью экспоненциально
затухающей с увеличением ширины барьера (см. соотношение (1.5)). От
правой границы потенциального барьера начинает распространяться новая
волна, источник которой определяется амплитудой вероятности найти
частицу в точке
а
0
.
Таким образом, справа от границы барьера имеется ненулевая плотность
потока в положительном направлении оси
х,
что и приводит к конечной
величине коэффициента прохождения. При классическом описании движения
частицы для рассмотренного случая, так же как и для бесконечно про-
тяженного барьера, коэффициент прохождения равен нулю.
