Стр. 71 - Системы импульсного электропитания озонаторов
Упрощенная HTML-версия
СИСТЕМЫ ИМПУЛЬСНОГО ЭЛЕКТРОПИТАНИЯ ОЗОНАТОРОВ
69
Для дисковых обмоток (рис. 3.8,
б
)
L
S
определяется аналогично (3.83), при-
чем значения
l
,
a
1
,
a
2
,
a
12
,
d
12
ясны из рисунка.
Для определения индуктивности
L
S
обмоток, расположенных на разных
стержнях (рис. 3.8,
в
), следует иметь в виду, что, согласно [12, 13], индуктив-
ность рассеяния складывается из трех составляющих для любого расположения
обмоток:
– обусловленной полем рассеяния первичной обмотки
12
1
2
2
0
1
3
d
aW
L
S
π
μ=
;
– обусловленной полем рассеяния вторичной обмотки
12
2
2
2
0
2
3
d
aW
L
S
π
μ=
;
– обусловленной полем рассеяния в межобмоточном пространстве.
При коаксиальном расположении обмоток можно считать, что поле рас-
сеяния вне обмоток отсутствует. Если обмотки располагаются на разных стерж-
нях (рис. 3.8,
в
), то структура поля рассеяния в пределах каждой обмотки сохра-
няется и, следовательно, вышеприведенные индуктивности остаются неизмен-
ными и равными
L
S
1
и
L
S
2
. Что касается поля рассеяния вне обмоток, то оно су-
ществует во всем окружающем обмотки пространстве. Это эквивалентно увели-
чению расстояния
a
12
. Для определения расстояния, эквивалентного
12
12
a a
′ =
,
воспользуемся расчетом магнитного поля с помощью векторного потенциала
A
для кругового витка с током. Согласно [10, 12], векторный потенциал витка с то-
ком
i
в цилиндрических координатах
r, z
(центр координат находится в центре
витка) равен:
