Стр. 59 - АТОМНЫЕ ГАЗОТУРБИННЫЕ УСТАНОВКИ

АТОМНЫЕ ГАЗОТУРБИННЫЕ УСТАНОВКИ
59
m
k
k
C
R
p
= −
= 1
найдём
( )
( )( ) .
ln 1
ln
1 3 1
3 1
р σ +μ− −
− σ
= η
mT TT
TT m
tс
Сокращая на , получаем ) ( 3 1 TT −
σ
μ−
+
−τ
τ = η
ln
1
1
1
р tс . (3.14)
Из уравнения (3.14) следует, что при 1 =μ равно к.п.д. цикла Карно. При
любой другой степени регенерации μ , термический к.п.д. теоретического цикла
с изотермическими процессами сжатия и расширения р tс η значительно ниже
к.п.д. цикла Карно и монотонно возрастает с ростом σ (рис. 3.9).
Интересно отметить, что преимущества цикла с изотермическими процес-
сами сжатия и расширения и регенерацией перед циклом с адиабатическими
процессами сжатия и расширения и регенерацией сказываются только при вы-
соких степенях регенерации μ (рис. 3.10).
Из рис. 3.9 следует, что для частного случая 4 =σ и 19.3 =τ преимущест-
ва изотермических процессов сжатия и расширения сказываются только при
степенях регенерации . 65.0 >μ
Рис. 3.9. Зависимость термического к.п.д. идеального цикла
с изотермическим сжатием и расширением от степени повышения давления:
19.3 =τ ; 40
3 = t °С; 725
1 = t °С