Стр. 98 - Лабораторный практикум по гидравлике и гидромашинам

ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО ГИДРАВЛИКЕ И ГИДРОМАШИНАМ
98
g
VU
rV
g
H U 22
2 22 T cos 


 . (8.6)
Преобразуем это выражение так, чтобы напор выражался как функция расхода
Q и размеров колеса.
Расход жидкости через колесо можно выразить через радиальную состав-
ляющую V 2r абсолютной скорости на выходе из колеса и площадь выходного
сечения:
2r 22 2 Vbr Q  , (8.7)
где b2 -ширина канала рабочего колеса на выходе.
Отсюда
22
2r 2 br
Q
V

 . (8.8)
Подставляя это выражение в формулу (8.2), получим
2
22
2 2r ctg
2


 
br
Q
U V , (8.9)
тогда теоретический напор насоса, учитывая (8.6),
) ctg
2
( 2
22
2
2
T 

 
 br
Q
U
g
U
H . (8.10)
Это уравнение позволяет построить напорную характеристику идеально-
го насоса ) (
T Qf H 
 при n = const (следовательно, U2 = const). Как видно из вы-
ражения (8.7), характеристика такого насоса представляет собой прямую ли-
нию, наклон которой зависит от значения угла 2 . Здесь следует различать три
случая (рис. 79):
Рис. 79
 лопасти отогнуты назад (2 < 90 , ctg2 > 0), напор с увеличением расхода
уменьшается;
 лопасти имеют радиальный выход (2 = 90, ctg2 = 0), напор не зависит от
расхода и равен
g
U
H
2
2
Т 
 ;