13
Существует формула и для случая больших скоростей, сравнимых со ско-
ростью света, основанная на теории относительности Эйнштейна.
Итак, зная заряд
q
и массу m частицы, напряженность поля
Н
(или индук-
цию магнитного поля
В
) и измерив радиус кривизны траектории
R
в магнитном
поле, мы находим энергию частицы
Е
. Схема магнитного спектрометра изо-
бражена на рис. 6. Магнитное поле перпендикулярно плоскости рисунка. Сви-
нец защищает детектор от γ-лучей, так как они магнитным полем не отклоня-
ются. Диафрагмы выделяют окружность заданного радиуса.
Энергию γ-лучей можно тоже измерить магнитным спектрометром, если в
него направить электроны, выбиваемые γ-лучами из электронной оболочки того
же атома, где происходит γ-распад (это явление называется внутренней конвер-
сией) или из специальной мишени (это явление называется фотоэффектом), за-
тем, по отклонению в магнитном поле, измеряют энергию выбитых электронов,
что позволяет судить об энергии γ-лучей.
1.2.4. Природа α-, β-, γ-распада. Природа α-распада
Суть α-распада состоит в том, что из распадающегося материнского ядра
вылетает α-частица, т.е. ядро
2
4
2
Не
.
Пример: распад ядра полония–210.
Из таблицы Менделеева видим, что для
полония
Z
=84. Так как
А
=210, то число
нейтронов в ядре
N
равно 210–84=126,
т.е. речь идет о ядре
126
210
84
Po
. Так как ма-
теринское ядро при вылете
2
4
2
He
лишает-
ся 2 протонов и 2 нейтронов, то, следо-
вательно, дочернее ядро при α-распаде
должно иметь
Z
на 2 единицы меньше,
N
на 2 единицы меньше, и
А
на 4 единицы меньше, т.е.
124
206
82 2
4
2
126
210
84
Х Не
Po
+ →
.
Что это за ядро –
Х
? Из таблицы Менделеева находим, что
Z
= 82 имеет
свинец. Следовательно, дочернее ядро – это изотоп свинца
124
206
82
Рв
. Этот изотоп
стабилен, поэтому распад на нем заканчивается. (Если бы дочерним ядром ока-
залось радиоактивное, нестабильное ядро, то мы имели бы цепочку следующих
друг за другом распадов. Таких примеров множество.) Итак, запись нашего α-
распада такова:
2
4
2 124
206
82
126
210
84
Не
Рв
Po
+
→
.
Рис. 5
Рис. 6
