Стр. 10 - Теплогидродинамические процессы генерации пара в ЯЭУ
Упрощенная HTML-версия
ТЕПЛОГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ ГЕНЕРАЦИИ ПАРА В ЯЭУ
10
Рис. 2.1
Изображенные на рис. 2.1 графики соответствуют равномерному по
длине канала подводу тепла. Действительно, согласно определению понятия
энтальпии и уравнению теплового баланса, в стационарном режиме текущее
значение энтальпии
i(z)
определяется соотношением:
i(
z
) =i
вх
+ N(
z
)/D
,
(2.1)
где подводимая к потоку мощность
N(
z
)
является линейной функцией длины
z
только при
q
S
=
сonst.
Деление на участки соответствует изменению интенсивности процесса
теплоотдачи с ростом энтальпии, а, следовательно, по длине обогреваемого
канала, как это показано на кривой зависимости коэффициента теплоотдачи от
стенки к потоку - α
2
(
z
) согласно определению последнего:
α
2
(
z
)=
q
S
/ [t
ст
(z) – Т(z)].
Такой случай часто реализуется в теплофизических экспериментах с прямым
пропусканием электрического тока по круглой трубе или сборке ТВЭЛ.
