Стр. 22 - Системы импульсного электропитания озонаторов

СИСТЕМЫ ИМПУЛЬСНОГО ЭЛЕКТРОПИТАНИЯ ОЗОНАТОРОВ
20
этом случае ГО можно рассматривать как
конденсатор, а наклон кривой АВ опре-
деляется его емкостью.
Когда напряжение на разрядном
промежутке достигает величины, соот-
ветствующей точке В, ВАХ претерпевает
излом, что связано с возникновением
разряда. Для барьерного разряда с малы-
ми р зрядными промежутками (0,2–1 мм)а
и диэлект иками типа стек а (ε ≈ 5) илир л
синтетической эмали (ε > 5) наклон пря-
мой ВС определяется емкостью диэлек-
трических барьеров.
Рис. 1.9. Статическая ВАХ ГО
В реальной ВАХ практически всегда наблюдаются отклонения от аппрок-
симации ее двумя прямолинейными отрезками. Во-первых, в момент зажигания
разряда реальная ВАХ имеет S-образный вид. Во-вторых, при увеличении раз-
рядного промежутка наблюдаются значительные отличия емкости, рассчитан-
ной из наклона участка ВС, от емкости диэлектрических барьеров. Во многом
это объясняется неравномерным заполнением разрядной камеры разрядом, а
также образованием озона. Кроме того, причиной наблюдаемых отклонений
может служить ограниченность представления реального барьерного разряда
системой последовательно соединенных конденсаторов.
Типичные кривые, показывающие зависимость ВАХ от величины разряд-
ного промежутка, приведены на рис.1.10. Наклоны ВАХ ГО при горящем разря-
де должны зависеть лишь от емкости диэлектрических барьеров. Если экспери-
ментально удается реализовать ГО с различными разрядными промежутками, но
близкими значениями емкостей барьеров, то они должны быть параллельны. Как
видно из рис. 1.10, в первом приближении, это выполняется. Наклоны на-