Стр. 97 - Лабораторный практикум по гидравлике и гидромашинам
Упрощенная HTML-версия
ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО ГИДРАВЛИКЕ И ГИДРОМАШИНАМ
97
Рис. 78
Углы
1
и
2
называются рабочими углами лопастей; их значения опреде-
ляют форму лопастей.
Величина теоретического напора насоса
H
T
∞
может быть получена из со-
вместного решения уравнения мощностей и уравнения моментов. Согласно
первому уравнению при
Н
= 1 мощность, приложенная к валу колеса, равна
энергии, получаемой ежесекундно потоком жидкости:
T
ρ
qQH M
,
(8.3)
где
M
- крутящий момент на валу насоса;
- угловая скорость колеса. Второе
уравнение является выражением теоремы о моменте количества движения при-
менительно к потоку в межлопастных каналах рабочего колеса (секундное при-
ращение момента количества движения жидкости в рабочем колесе равно мо-
менту внешних сил, действующих на жидкость, т.е. крутящему моменту на ва-
лу насоса):
)
cos
cos
(ρ
1
11 2
22
rV
rVQM
.
(8.4)
Здесь
r
1
и
r
2
- радиусы внутренней и внешней окружностей рабочего колеса.
Из уравнений (8.3) и (8.4) находим напор идеального насоса:
)
cos
cos
(
1
11
2
22
T
rV
rV
g
H
.
(8.5)
Это выражение называется
основным уравнением центробежного насоса
. Оно
было получено Л. Эйлером и носит его имя.
Заметим, что в формулу (8.5) не входит плотность жидкости, следова-
тельно, напор, развиваемый насосом, не зависит от рода перекачиваемой
жидкости.
В центробежных насосах жидкость обычно входит на рабочее колесо в
радиальном направлении, т.е.
1
= 90
, а cos
1
= 0. Для таких насосов
